如果你也在 怎样代写量子力学quantum mechanics这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。

量子力学是物理学的一个基本理论，它在原子和亚原子粒子的尺度上对自然界的物理特性进行了描述。它是所有量子物理学的基础，包括量子化学、量子场论、量子技术和量子信息科学。

couryes-lab™ 为您的留学生涯保驾护航 在代写量子力学quantum mechanics方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的统计Statistics代写服务。我们的专家在代写量子力学quantum mechanics代写方面经验极为丰富，各种代写量子力学quantum mechanics相关的作业也就用不着说。

我们提供的量子力学quantum mechanics及其相关学科的代写，服务范围广, 其中包括但不限于:

• Statistical Inference 统计推断
• Statistical Computing 统计计算
• Advanced Probability Theory 高等概率论
• Advanced Mathematical Statistics 高等数理统计学
• (Generalized) Linear Models 广义线性模型
• Statistical Machine Learning 统计机器学习
• Longitudinal Data Analysis 纵向数据分析
• Foundations of Data Science 数据科学基础

物理代写|量子力学代写quantum mechanics代考|Upper Potential and Observed Potential

We discuss the (local) gauge dependent “upper” potential $A^{\uparrow} \in \sec \left(J_1 \boldsymbol{E}, T^* \boldsymbol{E}\right)$ of the cosymplectic phase 2-form $\Omega: J_1 \boldsymbol{E} \rightarrow \Lambda^2 T^* J_1 \boldsymbol{E}$ and its relation with the (local) gauge dependent and observer dependent potential $A[o] \in \sec \left(\boldsymbol{E}, T^* \boldsymbol{E}\right)$ of the observed spacetime 2-form $\Phi[o] \in \sec \left(\boldsymbol{E}, \Lambda^2 T^* \boldsymbol{E}\right.$ ) (see Definition 4.2 .11 and Theorem 4.3.3).

We stress that the potential $A^{\uparrow}$ is “horizontal”. Later, in the quantum theory, we shall see that the existence of horizontal potentials of $\Omega$ fits our choice of a quantum bundle $Q$ based on spacetime and of a reducible upper quantum connection $\mathrm{U}^{\uparrow}$ (see Postulates Q.1 and Q.2, Definitions 15.1.5 and 15.1.6).

In general, throughout the book, the word “upper” will label objects of the phase space $J_1 \boldsymbol{E}$ in order to distinguish them with respect to associated objects of the spacetime $\boldsymbol{E}$.

Definition 10.1.3 We define an “upper” potential to be a potential of the cosymplectic 2-form $\Omega$
$$
A^{\uparrow} \in \sec \left(J_1 \boldsymbol{E}, T^* J_1 \boldsymbol{E}\right)
$$ according to the equality (for the notation, see also Remark 10.1.6 and Notation 10.1 .7$)$
$$
\Omega=d A^{\uparrow} .
$$
Thus, we have a coordinate expression of the type
$$
A^{\uparrow}=A_\lambda d^\lambda+A_i^0 d_0^i, \quad \text { with } A_\lambda, A_0^i \in \operatorname{map}\left(J_1 \boldsymbol{E}, \mathbb{R}\right) .
$$
and the equalities
$$
\Omega_{\lambda \mu}=\frac{1}{2}\left(\partial_\lambda A^{\uparrow}{ }\mu-\partial\mu A_\lambda^{\uparrow}\right) \quad \text { and } \quad \Omega_{\lambda j}^0=\frac{1}{2}\left(\partial_\lambda A_j^0-\partial_j^0 A_\lambda^{\uparrow}\right) .
$$
Clearly, the potentials $A^{\uparrow}$ of $\Omega$ are defined (locally) up to a gauge of the type
$$
d f \in \sec \left(J_1 \boldsymbol{E}, T^* J_1 \boldsymbol{E}\right), \quad \text { with } f \in \operatorname{map}(\boldsymbol{E}, \mathbb{R}) \text {. }
$$

物理代写|量子力学代写quantum mechanics代考|Dynamical Phase 1-Forms

In most lagrangian theories, one usually starts from a given lagrangian $\mathcal{L}$ and derives from it the momentum $\mathcal{M}$ and the Poincaré-Cartan form $\mathcal{L}+\mathcal{M}$.

Analogously, in most hamiltonian theories, one usually starts from a hamiltonian $\mathcal{H}$

Conversely, in the present theory, we start from the global, gauge independent and observer independent cosymplectic 2-form $\Omega: J_1 \boldsymbol{E} \rightarrow \Lambda^2 T^* J_1 \boldsymbol{E}$ and derive from it the local gauge dependent and observer independent horizontal upper potential $A^{\uparrow}[\mathrm{b}] \in \sec \left(J_1 \boldsymbol{E}, T^* \boldsymbol{E}\right)$.

Then, the covariant splitting of $A^{\uparrow}[\mathrm{b}]$, into its $\boldsymbol{E}$-horizontal and $\boldsymbol{E}$-vertical components, yields the local gauge dependent and observer independent lagrangian $\mathcal{L}[\mathrm{b}]$ and momentum $\mathcal{M}[\mathrm{b}]$. Accordingly, the classical Poincaré-Cartan form associated with the lagrangian $\mathcal{L}[\mathrm{b}]$ turns out to be just the potential $A^{\uparrow}[b]$.

Moreover, the observed splitting of $A^{\uparrow}[b]$, into its observed $\boldsymbol{E}$-horizontal and observed $\boldsymbol{E}$-vertical components, yields the local gauge dependent and observer dependent hamiltonian $\mathcal{H}[\mathrm{b}, o]$ and momentum $\mathcal{P}[\mathrm{b}, o]$.

Thus, we do not postulate a classical lagrangian $\mathcal{L}[\mathrm{b}]$, or a classical hamiltonian $\mathcal{H}[\mathrm{b}, o]$, but we start with the cosymplectic phase 2-form $\Omega$ (derived in a covariant way from the gravitational and electromagnetic fields $K^{\natural}$ and $F$ ) and derive from $\Omega$ the lagrangian $\mathcal{L}[\mathrm{b}]$ and the hamiltonian $\mathcal{H}[\mathrm{b}, o]$. So, we can say that the classical lagrangian $\mathcal{L}[\mathrm{b}]$ and classical observed hamiltonian $\mathcal{H}[\mathrm{b}, o]$ are encoded in the cosymplectic phase 2 -form $\Omega$.

量子力学代考

物理代写|量子力学代写quantum mechanics代考|Upper Potential and Observed Potential

我们讨论 (本地) 规范依赖的“上”潜力 $A^{\uparrow} \in \sec \left(J_1 \boldsymbol{E}, T^* \boldsymbol{E}\right)$ 余辛相 2-形式
$\Omega: J_1 \boldsymbol{E} \rightarrow \Lambda^2 T^* J_1 \boldsymbol{E}$ 及其与 (本地) 规范相关和观 察者相关潜力的关系 $A[o] \in \sec \left(\boldsymbol{E}, T^* \boldsymbol{E}\right)$ 观察到的时 空 2-形式 $\Phi[o] \in \sec \left(\boldsymbol{E}, \Lambda^2 T^* \boldsymbol{E}\right.$ ) (参见定义 4.2 .11 和定理 4.3.3) 。
我们强调潜在的 $A^{\uparrow}$ 是“横向”的。后来，在量子理论中， 我们将看到水平势的存在 $\Omega$ 适合我们选择的量子束 $Q$ 基 于时空和可还原的上量子连接 $U^{\uparrow}$ (参见假设 $Q .1$ 和 Q.2，定义 15.1.5 和 15.1.6) 。
一般来说，在整本书中，“上”这个词都会标记相空间的对 象 $J_1 \boldsymbol{E}$ 为了区分它们与时空的相关物体 $\boldsymbol{E}$.
定义 10.1.3 我们将上”势定义为余辛 2-型的势 $\Omega$
$$
A^{\uparrow} \in \sec \left(J_1 \boldsymbol{E}, T^* J_1 \boldsymbol{E}\right)
$$
根据等式 (符号，另见备注 10.1.6 和符号 10.1.7)
$$
\Omega=d A^{\uparrow} .
$$
因此，我们有一个类型的坐标表达式
$$
A^{\uparrow}=A_\lambda d^\lambda+A_i^0 d_0^i, \quad \text { with } A_\lambda, A_0^i \in \operatorname{map}\left(J_1 \boldsymbol{E}, \mathbb{R}\right)
$$
和平等
$$
\Omega_{\lambda \mu}=\frac{1}{2}\left(\partial_\lambda A^{\uparrow} \mu-\partial \mu A_\lambda^{\uparrow}\right) \quad \text { and } \quad \Omega_{\lambda j}^0=\frac{1}{2}\left(\partial_\lambda A\right.
$$
显然，潜力 $A^{\uparrow}$ 的 $\Omega$ 被 (本地) 定义为类型的规格
$d f \in \sec \left(J_1 \boldsymbol{E}, T^* J_1 \boldsymbol{E}\right), \quad$ with $f \in \operatorname{map}(\boldsymbol{E}, \mathbb{R})$.

物理代写|量子力学代写quantum mechanics代考|Dynamical Phase 1-Forms

在大多数拉格朗日理论中，人们通常从给定的拉格朗日 开始 $\mathcal{L}$ 并从中获得动力 $\mathcal{M}$ 和 Poincaré-Cartan 形式 $\mathcal{L}+\mathcal{M}$
类似地，在大多数哈密顿理论中，人们通常从哈密顿开 始H
相反，在目前的理论中，我们从全局、规范独立和观察 者独立的余辛 2 形式开始 $\Omega: J_1 \boldsymbol{E} \rightarrow \Lambda^2 T^* J_1 \boldsymbol{E}$ 并从 中导出局部规范依赖和观察者独立的水平上势 $A^{\uparrow}[\mathrm{b}] \in \sec \left(J_1 \boldsymbol{E}, T^* \boldsymbol{E}\right)$.
然后，协变分裂 $A^{\uparrow}[\mathrm{b}]$, 进入其 $\boldsymbol{E}$-水平和 $\boldsymbol{E}$-垂直分量， 产生局部规范相关和观察者独立的拉格朗日 $\mathcal{L}[\mathrm{b}]$ 和势头 $\mathcal{M}[\mathrm{b}]$. 因此，与拉格朗日相关的经典 Poincaré-Cartan 形式 $\mathcal{L}[\mathrm{b}]$ 原来只是潜力 $A^{\uparrow}[b]$.
此外，观察到的分裂 $A^{\uparrow}[b]$ ，进入其观察到的 $\boldsymbol{E}$-水平观察 $\boldsymbol{E}$-垂直分量，产生局部规范相关和观察者相关的哈密尔 顿 $\mathcal{H}[\mathrm{b}, o]$ 和势头 $\mathcal{P}[\mathrm{b}, o]$.
因此，我们不假设经典拉格朗日 $\mathcal{L}[\mathrm{b}]$ ，或经典哈密尔顿 $\mathcal{H}[\mathrm{b}, o]$, 但我们从余辛相 2-形式开始 $\Omega$ (以协变方式从 引力场和电磁场导出 $K^{\natural}$ 和 $F$ ) 并从 $\Omega$ 拉格朗日量 $\mathcal{L}[\mathrm{b}]$ 和 汉密尔顿 $\mathcal{H}[\mathrm{b}, o]$. 所以，我们可以说经典拉格朗日量 $\mathcal{L}[\mathrm{b}]$ 和经典观察汉密尔顿 $\mathcal{H}[\mathrm{b}, o]$ 以余辛相 2 形式编码 $\Omega$

统计代写请认准statistics-lab™. statistics-lab™为您的留学生涯保驾护航。

金融工程代写

金融工程是使用数学技术来解决金融问题。金融工程使用计算机科学、统计学、经济学和应用数学领域的工具和知识来解决当前的金融问题，以及设计新的和创新的金融产品。

非参数统计代写

非参数统计指的是一种统计方法，其中不假设数据来自于由少数参数决定的规定模型；这种模型的例子包括正态分布模型和线性回归模型。

广义线性模型代考

广义线性模型（GLM）归属统计学领域，是一种应用灵活的线性回归模型。该模型允许因变量的偏差分布有除了正态分布之外的其它分布。

术语 广义线性模型（GLM）通常是指给定连续和/或分类预测因素的连续响应变量的常规线性回归模型。它包括多元线性回归，以及方差分析和方差分析（仅含固定效应）。

有限元方法代写

有限元方法（FEM）是一种流行的方法，用于数值解决工程和数学建模中出现的微分方程。典型的问题领域包括结构分析、传热、流体流动、质量运输和电磁势等传统领域。

有限元是一种通用的数值方法，用于解决两个或三个空间变量的偏微分方程（即一些边界值问题）。为了解决一个问题，有限元将一个大系统细分为更小、更简单的部分，称为有限元。这是通过在空间维度上的特定空间离散化来实现的，它是通过构建对象的网格来实现的：用于求解的数值域，它有有限数量的点。边界值问题的有限元方法表述最终导致一个代数方程组。该方法在域上对未知函数进行逼近。[1] 然后将模拟这些有限元的简单方程组合成一个更大的方程系统，以模拟整个问题。然后，有限元通过变化微积分使相关的误差函数最小化来逼近一个解决方案。

tatistics-lab作为专业的留学生服务机构，多年来已为美国、英国、加拿大、澳洲等留学热门地的学生提供专业的学术服务，包括但不限于Essay代写，Assignment代写，Dissertation代写，Report代写，小组作业代写，Proposal代写，Paper代写，Presentation代写，计算机作业代写，论文修改和润色，网课代做，exam代考等等。写作范围涵盖高中，本科，研究生等海外留学全阶段，辐射金融，经济学，会计学，审计学，管理学等全球99%专业科目。写作团队既有专业英语母语作者，也有海外名校硕博留学生，每位写作老师都拥有过硬的语言能力，专业的学科背景和学术写作经验。我们承诺100%原创，100%专业，100%准时，100%满意。

随机分析代写

随机微积分是数学的一个分支，对随机过程进行操作。它允许为随机过程的积分定义一个关于随机过程的一致的积分理论。这个领域是由日本数学家伊藤清在第二次世界大战期间创建并开始的。

时间序列分析代写

随机过程，是依赖于参数的一组随机变量的全体，参数通常是时间。 随机变量是随机现象的数量表现，其时间序列是一组按照时间发生先后顺序进行排列的数据点序列。通常一组时间序列的时间间隔为一恒定值（如1秒，5分钟，12小时，7天，1年），因此时间序列可以作为离散时间数据进行分析处理。研究时间序列数据的意义在于现实中，往往需要研究某个事物其随时间发展变化的规律。这就需要通过研究该事物过去发展的历史记录，以得到其自身发展的规律。

回归分析代写

多元回归分析渐进（Multiple Regression Analysis Asymptotics）属于计量经济学领域，主要是一种数学上的统计分析方法，可以分析复杂情况下各影响因素的数学关系，在自然科学、社会和经济学等多个领域内应用广泛。

MATLAB代写

MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。