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电动力学是物理学的一个分支，处理快速变化的电场和磁场。

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• Statistical Machine Learning 统计机器学习
• Longitudinal Data Analysis 纵向数据分析
• Foundations of Data Science 数据科学基础

物理代写|电动力学代写electromagnetism代考|Validation of the improved WCIP method

The FSS structure in Figure $3.16$ is analyzed by the method WCIP in which the perforated metal sheet has a thickness of $t=0.0175 \mathrm{~cm}$ and slits of dimensions $W=1.32 \mathrm{~cm}$ and $L=0.128 \mathrm{~cm}$. The dimensions of the unitary cell are $1.78 \mathrm{~cm} \times 1.78 \mathrm{~cm}$. The FSS structure is fed by a normally incident plane wave and polarized in the $y$ direction. The FSS structure to be analyzed may be used as a radome where a superior dielectric material (the so-called superstrate) may be added to insulate the antenna compartment [MON 07]. The resulting structure was made up of four dielectric layers in which the bottom layer and the top layer are both made up of air. The WCIP multilayer problem [TIT 08] should be applied to bring the TE and TM modes admittance of the air layers to the interfaces $\Omega_{1}$ and $\Omega_{2}$ through the dielectric slabs covering the perforated metal sheet which are the superstrate and the substrate, resorting to the model of the length of the guide. The interfaces $\Omega_{1}$ and $\Omega_{2}$ and the FSS unitary cell are each divided into $128 \times 128$ pixels and the iterative method is halted after 1,200 iterations.

Figure $3.20$ shows the power transmitted and the power reflected according to the thick FSS operating frequency based uniquely upon the perforated metal sheet with a thickness $t=0.175 \mathrm{~mm}$, without either a superstrate or a substrate and without a dielectric medium in the holes. The WCIP approach which is improved and adapted to thick FSS devices is validated in Figure 3.20. In filling the slits by an insulator with a dielectric constant $\varepsilon_{r}=4$, a reduction in the resonance frequency shown in Figure $3.21$ was observed comparative to the resonance frequency of the same FSS but without any dielectric in the slits, seen in Figure 3.20.

In Figures $3.22,3.23$ and $3.24$ the power transmitted relates to the perforated metallic sheet placed upon a substrate and covered with a superstrate both of the thickness $h$ and of the same dielectric constant $\varepsilon_{r}$. The resonance frequency is inversely proportional to the thickness $h$ of the substrate and that of the superstrate.

物理代写|电动力学代写electromagnetism代考|the definition of 

The modal scattering operator $\lceil 4.4\rceil$ is defined using the modes $F_{p q}$, which correspond to a circuit having the dimensions $\left(D_{x} \times D_{y}\right)$. The number of modes is taken as being equal to the number of cells within the structure:
$$
\hat{\Gamma}=\sum_{p q}\left|F_{p q}\right\rangle \Gamma_{p q}\left\langle F_{p q}\right|,
$$
with the equations:
$$
\begin{gathered}
F_{p q}=\frac{1}{\sqrt{\mathrm{D}{\mathbf{x}} \mathrm{D}{\mathrm{y}}}} \mathrm{e}^{\mathrm{j} \frac{2 \pi \mathrm{p}}{\mathrm{D}{\mathrm{x}}} \mathrm{x}} \mathrm{e}^{\mathrm{j} \frac{2 \pi q}{\mathrm{D}{\mathrm{y}}} \mathrm{y}} \
\Gamma_{p q}=\frac{Z_{p q}-Z_{0}}{Z_{p q}+Z_{o}} .
\end{gathered}
$$
The mode impedance is defined according to [4.7]. A convergence study in both $n$ and $m$ is made for each given $p q$ pair using the equation:
$$
Z_{p q}=\sum_{m, n} \frac{j \omega \mu_{0}\left|\left\langle H \mid f_{p q, m n}\right\rangle\right|^{2}}{k_{n}^{2} \varepsilon_{r}-\alpha_{p, m}^{2}-\beta_{q, n}^{2}},
$$
with $k_{0}$ being the wavenumber in free space; $\mu_{0}$ the substrate permeability; $\omega$ the pulsation; $H$ an indicator function for position, shape and size of the via in the cell; $f_{p q, m n}$ the generating function of the modal base of the elementary cell with dimensions $\left(d_{x} \times d_{y}\right)$ with a boundary consisting of periodic walls [4.8] using the following equations:
$$
\begin{aligned}
&f_{p q, m n}=\frac{1}{\sqrt{d_{x} d_{y}}} e^{j \alpha_{p, m} x} e^{j \beta_{q, n} y} \
&\alpha_{p, m}=\frac{2 \pi p}{D_{x}}+\frac{2 \pi m}{d_{x}} \
&\beta_{q, n}=\frac{2 \pi q}{D_{y}}+\frac{2 \pi n}{d_{y}}
\end{aligned}
$$
where $(\mathrm{p}, \mathrm{q}, \mathrm{n}, \mathrm{m}) \in \mathrm{Z}^{4}$ are the propagation constants, respectively in $x$ and in $y$.

电动力学代考

物理代写|电动力学代写electromagnetism代考|Validation of the improved WCIP method

图FSS结构 $3.16$ 通过 WCIP 方法进行分析，其中穿孔金属板的厚度为 $t=0.0175 \mathrm{~cm}$ 和尺 寸的狭缝 $W=1.32 \mathrm{~cm}$ 和 $L=0.128 \mathrm{~cm}$. 单体电池的尺寸为 $1.78 \mathrm{~cm} \times 1.78 \mathrm{~cm}$. FSS 结构由垂直入射平面波绩电，并在 $y$ 方向。待分析的 FSS 结构可用作天线罩，其中可添加优 质介电材料 (所调的覆板) 以使天线隔间绝豚 [MON 07]。所得结构由四个介电层组成，其 中底层和顶层均由空气组成。应应用 WCIP 多层问题 [TIT 08] 将空气层的 $T E$ 和 TM 模式导 纳引入界面 $\Omega_{1}$ 和 $\Omega_{2}$ 通过覆盖穿孔金属板的介电板，这些金属板是上层和其板，采用引导 长度模型。接口 $\Omega_{1}$ 和 $\Omega_{2} \mathrm{FSS}$ 单元格分别被划分为 $128 \times 128$ 像綘和迭代方法在 1,200 次 迭代后停止。
数字 $3.20$ 显示了根据厚 FSS 工作频率传输的功率和反射的功率，该频率唯一地基于具有圶 度的穿孔金属板 $t=0.175 \mathrm{~mm}$ ，没有賈板或基板，也没有孔中的电介质。图 $3.20$ 验证 了经过改进并适用于厚 FSS 设备的 WCIP 方法。用介电常数的绝傢体填充峰隙 $\varepsilon_{r}=4$ ，如 图所示的谐振频率的降低 $3.21$ 观察到与相同 FSS 的共振频率相比，但在狭缝中没有任何电 介质，如图 $3.20$ 所示。
在数字 $3.22,3.23$ 和 $3.24$ 传输的功率与放置在基板上并覆盖有两种厚度的覆板的穿孔金属 板有关 $h$ 并且具有相同的介电常数 $\varepsilon_{r}$. 共振频率与厚度成反比 $h$ 其板的和上层的。

物理代写|电动力学代写electromagnetism代考|the definition of 

模态散射算子 $\lceil 4.4\rceil$ 使用模式定义 $F_{p q}$ ，对应于具有尺寸的电路 $\left(D_{x} \times D_{y}\right)$. 模式数被视为 等于结构内的单元数:
$$
\hat{\Gamma}=\sum_{p q}\left|F_{p q}\right\rangle \Gamma_{p q}\left\langle F_{p q}\right|
$$
用方程:
$$
F_{p q}=\frac{1}{\sqrt{\mathrm{DxDy}}} \mathrm{e}^{\mathrm{j} \frac{2 \mathrm{~d}}{\mathrm{Dx}} \mathrm{x}} \mathrm{e}^{\mathrm{j} \frac{2 \pi q}{\mathrm{Dy}} \mathrm{y}} \Gamma_{p q}=\frac{Z_{p q}-Z_{0}}{Z_{p q}+Z_{o}} .
$$
模式阻抗根据[4.7]定义。两者的收敛性研究 $n$ 和 $m$ 为每个给定的 $p q$ 使用等式配对:
$$
Z_{p q}=\sum_{m, n} \frac{j \omega \mu_{0}\left|\left\langle H \mid f_{p q, m n}\right\rangle\right|^{2}}{k_{n}^{2} \varepsilon_{r}-\alpha_{p, m}^{2}-\beta_{q, n}^{2}},
$$
和 $k_{0}$ 是自由空间中的波数; $\mu_{0}$ 基材淕透性； $\omega$ 脉动; $H$ 指示单元中通孔的位置、形状和尺 寸的功能; $f_{p q, m n}$ 具有维度的葚本单元的模态基的生成函数 $\left(d_{x} \times d_{y}\right)$ 边界由周期性壁 [4.8]组成，使用以下方程:
$$
f_{p q, m n}=\frac{1}{\sqrt{d_{x} d_{y}}} e^{j \alpha_{p, m} x} e^{j \beta_{q, n} y} \quad \alpha_{p, m}=\frac{2 \pi p}{D_{x}}+\frac{2 \pi m}{d_{x}} \beta_{q, n}=\frac{2 \pi q}{D_{y}}+\frac{2 \pi n}{d_{y}}
$$
在哪里 $(\mathrm{p}, \mathrm{q}, \mathrm{n}, \mathrm{m}) \in \mathrm{Z}^{4}$ 是传播常数，分别在 $x$ 并且在 $y$.

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金融工程代写

金融工程是使用数学技术来解决金融问题。金融工程使用计算机科学、统计学、经济学和应用数学领域的工具和知识来解决当前的金融问题，以及设计新的和创新的金融产品。

非参数统计代写

非参数统计指的是一种统计方法，其中不假设数据来自于由少数参数决定的规定模型；这种模型的例子包括正态分布模型和线性回归模型。

广义线性模型代考

广义线性模型（GLM）归属统计学领域，是一种应用灵活的线性回归模型。该模型允许因变量的偏差分布有除了正态分布之外的其它分布。

术语 广义线性模型（GLM）通常是指给定连续和/或分类预测因素的连续响应变量的常规线性回归模型。它包括多元线性回归，以及方差分析和方差分析（仅含固定效应）。

有限元方法代写

有限元方法（FEM）是一种流行的方法，用于数值解决工程和数学建模中出现的微分方程。典型的问题领域包括结构分析、传热、流体流动、质量运输和电磁势等传统领域。

有限元是一种通用的数值方法，用于解决两个或三个空间变量的偏微分方程（即一些边界值问题）。为了解决一个问题，有限元将一个大系统细分为更小、更简单的部分，称为有限元。这是通过在空间维度上的特定空间离散化来实现的，它是通过构建对象的网格来实现的：用于求解的数值域，它有有限数量的点。边界值问题的有限元方法表述最终导致一个代数方程组。该方法在域上对未知函数进行逼近。[1] 然后将模拟这些有限元的简单方程组合成一个更大的方程系统，以模拟整个问题。然后，有限元通过变化微积分使相关的误差函数最小化来逼近一个解决方案。

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随机分析代写

随机微积分是数学的一个分支，对随机过程进行操作。它允许为随机过程的积分定义一个关于随机过程的一致的积分理论。这个领域是由日本数学家伊藤清在第二次世界大战期间创建并开始的。

时间序列分析代写

随机过程，是依赖于参数的一组随机变量的全体，参数通常是时间。 随机变量是随机现象的数量表现，其时间序列是一组按照时间发生先后顺序进行排列的数据点序列。通常一组时间序列的时间间隔为一恒定值（如1秒，5分钟，12小时，7天，1年），因此时间序列可以作为离散时间数据进行分析处理。研究时间序列数据的意义在于现实中，往往需要研究某个事物其随时间发展变化的规律。这就需要通过研究该事物过去发展的历史记录，以得到其自身发展的规律。

回归分析代写

多元回归分析渐进（Multiple Regression Analysis Asymptotics）属于计量经济学领域，主要是一种数学上的统计分析方法，可以分析复杂情况下各影响因素的数学关系，在自然科学、社会和经济学等多个领域内应用广泛。

MATLAB代写

MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。