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几何光学，或称射线光学，是一种用射线来描述光的传播的光学模型。几何光学中的射线是一个抽象的概念，有助于近似地描述在某些情况下光的传播路径。

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物理代写|几何光学代写Geometrical Optics代考|Electric Energy and Power

In Fig. 5.8, we show a simple circuit consisting of a battery and a resistor. Consider a positive amount of charge $\Delta Q$ moves clockwise around the circuit. That is, the charge passes from point $a$ through the battery, then resistor and back to point $a$. Points $a$ and $d$ are grounded; that is, we take the electric potential at these two points to be zero. Electric potential energy $U$ increases as the charge moves from point $a$ to $b$ through the battery as
$$
\Delta U=\Delta Q \Delta V=\Delta Q\left(\phi_b-\phi_a\right)
$$

where $\phi_a$ and $\phi_b$ are electric potentials at the points $a$ and $b$, respectively.
In contrast, as the charge moves through the resistor, from $c$ to $d$, it loses the same amount of electric potential energy due to collisions with atoms of the resistor. That potential energy transfers into internal energy in the resistor. Note that we have neglected the resistance of the connecting wires; that is, electric potential energy faces no loss of energy in the paths $b c$ and $d a$. Therefore, when the charge arrives back at point $a$, it has lost all the electric potential energy, and hence its potential energy is zero.

The rate at which the charge $\Delta Q$ loses potential energy in going through the resistor is
$$
\frac{\Delta U}{\Delta t}=\frac{\Delta Q}{\Delta t} \Delta V=I \Delta V
$$
where $I$ is the current in circuit. The charge loses energy equals the electric power:
$$
\mathcal{P}=I \Delta V
$$
Using Ohm’s Law: $\Delta V=I R$, we get
$$
\mathcal{P}=I^2 R=\frac{(\Delta V)^2}{R}
$$
When $I$ expresses in amperes, $\Delta V$ in volts and $R$ in ohms, the SI unit of power is the watt.

物理代写|几何光学代写Geometrical Optics代考|Electromotive Force

A battery is a device that supplies electrical energy. Often, it is called either a source of electromotive force or emf source. In general, the internal resistance of the battery is neglected, and the potential difference between points $a$ and $b$, see Fig. 5.8, is equal to the emf $\epsilon$ of the battery:
$$
\Delta V=\phi_b-\phi_a=\epsilon
$$
Therefore, the current in the circuit, based on Ohm’s law, is
$$
I=\frac{\Delta V}{R}=\frac{\epsilon}{R}
$$
Because $\Delta V=\epsilon$, the power supplied by the emf source can be expressed as
$$
\mathcal{P}=I \epsilon
$$

Solution 5.1 The volume is
$$
V=\frac{m}{\rho}=\frac{63.5 \mathrm{~g}}{8.95 \mathrm{~g} / \mathrm{cm}^3}=7.09 \mathrm{~cm}^3
$$
Since in each mol of a substance there are $N_A=6.02 \times 10^{23}$ atoms, and since each atom contributes with one electron, the total number of free electrons is
$$
n=\frac{6.02 \times 10^{23}}{7.09 \mathrm{~cm}^3}=8.49 \times 10^{28} \text { electrons } / \mathrm{m}^3
$$
Using the equation of current $I=n q A v_d$, with $q=1.6 \times 10^{-19} \mathrm{C}$ being the absolute value of charge of electron, we get
$$
v_d=\frac{I}{n q A}=2.22 \times 10^{-4} \mathrm{~m} / \mathrm{s}
$$

几何光学代考

物理代写|几何光学代写Geometrical Optics代考|Electric Energy and Power

在图 5.8 中，我们展示了一个由电池和电阻组成的简单电路。考虑正电荷ΔQ绕电路顺时针移动。也就是说，电荷从点a通过电池，然后是电阻，然后回到点a. 积分a和d接地；也就是说，我们将这两点的电势设为零。电势能U随着电荷从点移动而增加a到b通过电池作为

ΔU=ΔQΔV=ΔQ(ϕb−ϕa)

在哪里ϕa和ϕb是点的电势a和b， 分别。
相反，当电荷移动通过电阻器时，从c到d，由于与电阻器原子的碰撞，它损失了相同数量的电势能。该势能转化为电阻器中的内能。请注意，我们忽略了连接线的电阻；也就是说，电势能在路径中没有能量损失bc和da. 因此，当电荷返回点a，它已经失去了所有的电势能，因此它的势能为零。

收费率ΔQ通过电阻器时失去的势能是

ΔUΔt=ΔQΔtΔV=IΔV
在哪里I是电路中的电流。电荷损失的能量等于电功率：

P=IΔV
使用欧姆定律：ΔV=IR, 我们得到

P=I2R=(ΔV)2R
什么时候I以安培表示，ΔV伏特和R以欧姆为单位，功率的 SI 单位是瓦特。

物理代写|几何光学代写Geometrical Optics代考|Electromotive Force

电池是提供电能的装置。通常，它被称为电动势源或电 动势源。一般忽略电池内阻，点间电位差 $a$ 和 $b$, 见图 $5.8$, 等于 emf $\epsilon$ 电池:
$$
\Delta V=\phi_b-\phi_a=\epsilon
$$
因此，根据欧姆定律，电路中的电流为
$$
I=\frac{\Delta V}{R}=\frac{\epsilon}{R}
$$
因为 $\Delta V=\epsilon$ ，电动势源提供的功率可以表示为
$$
\mathcal{P}=I \epsilon
$$
解决方案 $5.1$ 体积是
$$
V=\frac{m}{\rho}=\frac{63.5 \mathrm{~g}}{8.95 \mathrm{~g} / \mathrm{cm}^3}=7.09 \mathrm{~cm}^3
$$
因为每摩物质中有 $N_A=6.02 \times 10^{23}$ 原子，并且由 于每个原子贡献一个电子，所以自由电子的总数是
$$
n=\frac{6.02 \times 10^{23}}{7.09 \mathrm{~cm}^3}=8.49 \times 10^{28} \text { electrons } / \mathrm{m}^3
$$
使用电流方程 $I=n q A v_d$ ，和 $q=1.6 \times 10^{-19} \mathrm{C}$ 为 电子电荷的绝对值，我们得到
$$
v_d=\frac{I}{n q A}=2.22 \times 10^{-4} \mathrm{~m} / \mathrm{s}

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金融工程代写

金融工程是使用数学技术来解决金融问题。金融工程使用计算机科学、统计学、经济学和应用数学领域的工具和知识来解决当前的金融问题，以及设计新的和创新的金融产品。

非参数统计代写

非参数统计指的是一种统计方法，其中不假设数据来自于由少数参数决定的规定模型；这种模型的例子包括正态分布模型和线性回归模型。

广义线性模型代考

广义线性模型（GLM）归属统计学领域，是一种应用灵活的线性回归模型。该模型允许因变量的偏差分布有除了正态分布之外的其它分布。

术语 广义线性模型（GLM）通常是指给定连续和/或分类预测因素的连续响应变量的常规线性回归模型。它包括多元线性回归，以及方差分析和方差分析（仅含固定效应）。

有限元方法代写

有限元方法（FEM）是一种流行的方法，用于数值解决工程和数学建模中出现的微分方程。典型的问题领域包括结构分析、传热、流体流动、质量运输和电磁势等传统领域。

有限元是一种通用的数值方法，用于解决两个或三个空间变量的偏微分方程（即一些边界值问题）。为了解决一个问题，有限元将一个大系统细分为更小、更简单的部分，称为有限元。这是通过在空间维度上的特定空间离散化来实现的，它是通过构建对象的网格来实现的：用于求解的数值域，它有有限数量的点。边界值问题的有限元方法表述最终导致一个代数方程组。该方法在域上对未知函数进行逼近。[1] 然后将模拟这些有限元的简单方程组合成一个更大的方程系统，以模拟整个问题。然后，有限元通过变化微积分使相关的误差函数最小化来逼近一个解决方案。

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随机分析代写

随机微积分是数学的一个分支，对随机过程进行操作。它允许为随机过程的积分定义一个关于随机过程的一致的积分理论。这个领域是由日本数学家伊藤清在第二次世界大战期间创建并开始的。

时间序列分析代写

随机过程，是依赖于参数的一组随机变量的全体，参数通常是时间。 随机变量是随机现象的数量表现，其时间序列是一组按照时间发生先后顺序进行排列的数据点序列。通常一组时间序列的时间间隔为一恒定值（如1秒，5分钟，12小时，7天，1年），因此时间序列可以作为离散时间数据进行分析处理。研究时间序列数据的意义在于现实中，往往需要研究某个事物其随时间发展变化的规律。这就需要通过研究该事物过去发展的历史记录，以得到其自身发展的规律。

回归分析代写

多元回归分析渐进（Multiple Regression Analysis Asymptotics）属于计量经济学领域，主要是一种数学上的统计分析方法，可以分析复杂情况下各影响因素的数学关系，在自然科学、社会和经济学等多个领域内应用广泛。

MATLAB代写

MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。