## 物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|PHYS1002

2023年1月2日

couryes-lab™ 为您的留学生涯保驾护航 在代写电磁学electromagnetism方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的统计Statistics代写服务。我们的专家在代写电磁学electromagnetism代写方面经验极为丰富，各种代写电磁学electromagnetism相关的作业也就用不着说。

• Statistical Inference 统计推断
• Statistical Computing 统计计算
• (Generalized) Linear Models 广义线性模型
• Statistical Machine Learning 统计机器学习
• Longitudinal Data Analysis 纵向数据分析
• Foundations of Data Science 数据科学基础
couryes™为您提供可以保分的包课服务

## 物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|Electric Potential of a Continuous Charge Distribution

We can partition the volume into macroscopically small charge elements $d q$, as shown in Fig.3.6. Then, we consider the potential due to macroscopically small charge element $d q$ by treating this element as a point charge:
$$d \phi=k_e \frac{d q}{\left|\mathbf{r}-\mathbf{r}^{\prime}\right|}$$
To obtain the total potential at point $P$, we integrate to include contributions from all elements of the charge distribution:
$$\phi=k_e \int \frac{d q}{\left|\mathbf{r}-\mathbf{r}^{\prime}\right|}$$
If we assume that $d q=\rho d V$, where $\rho$ is the charge density inside the macroscopically small volume $d V=d \mathbf{r}^{\prime}$, then
$$\phi(\mathbf{r})=k_e \int_V \rho\left(\mathbf{r}^{\prime}\right) \frac{d V}{\left|\mathbf{r}-\mathbf{r}^{\prime}\right|}$$
which is a function of $\mathbf{r}$.
For a continuous charge distribution, the potential interaction energy can be written as
$$U=\frac{k_e}{2} \int_V \int_V \frac{\rho(\mathbf{r}) \rho\left(\mathbf{r}^{\prime}\right)}{\left|\mathbf{r}-\mathbf{r}^{\prime}\right|} d \mathbf{r} d \mathbf{r}^{\prime}$$
Using Eq. (3.39), we can write Eq. (3.40) in the following convenient form: $U=\frac{1}{2} \int_V \rho(\mathbf{r}) \phi(\mathbf{r}) d \mathbf{r}$

## 物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|Differential form of Electric Potential

For an elementary displacement vector $d \mathbf{s}$, the potential difference is given as the following:
$$d \phi=-\mathbf{E} \cdot d \mathbf{s}$$
or
$$\mathbf{E}=-\frac{d \phi}{d \mathbf{s}}$$
It can also be written as
$$\mathbf{E}=-\nabla \phi$$
where $\nabla$ is the gradient. Furthermore, we can write in Cartesian coordinates as
$$\mathbf{E}=-\left(\frac{\partial \phi(x, y, z)}{\partial x} \mathbf{i}+\frac{\partial \phi(x, y, z)}{\partial y} \mathbf{j}+\frac{\partial \phi(x, y, z)}{\partial z} \mathbf{k}\right)$$
where $\mathbf{i}, \mathbf{j}, \mathbf{k}$ are unit vectors along $x, y$, and $z$ axes, respectively. Therefore,
\begin{aligned} & E_x=-\frac{\partial \phi(x, y, z)}{\partial x} \ & E_y=-\frac{\partial \phi(x, y, z)}{\partial y} \ & E_z=-\frac{\partial \phi(x, y, z)}{\partial z} \end{aligned}
In spherical coordinates, Eq. (3.44) can be written as
$$\mathbf{E}=-\left(\hat{\mathbf{r}} \frac{\partial \phi(r, \theta, \psi)}{\partial r}+\hat{\boldsymbol{\theta}} \frac{1}{r} \frac{\partial \phi(r, \theta, \psi)}{\partial \theta}+\hat{\psi} \frac{1}{r \sin \theta} \frac{\partial \phi(r, \theta, \psi)}{\partial \psi}\right)$$
where $\hat{\mathbf{r}}, \hat{\boldsymbol{\theta}}, \hat{\psi}$ are unit vectors along $r, \theta$, and $\psi$ directions, respectively.

# 电磁学代考

## 物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|Electric Potential of a Continuous Charge Distribution

$$\varphi=k \text { 妱 } \frac{d q}{\left|\mathbf{r}-\mathbf{r}^{\prime}\right|}$$

$$\phi(\mathbf{r})=k_e \int_V \rho\left(\mathbf{r}^{\prime}\right) \frac{d V}{\left|\mathbf{r}-\mathbf{r}^{\prime}\right|}$$

$$U=\frac{k_e}{2} \int_V \int_V \frac{\rho(\mathbf{r}) \rho\left(\mathbf{r}^{\prime}\right)}{\left|\mathbf{r}-\mathbf{r}^{\prime}\right|} d \mathbf{r} d \mathbf{r}^{\prime}$$

## 物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|Differential form of Electric Potential

$$d \phi=-\mathbf{E} \cdot d \mathbf{s}$$
$$\mathbf{E}=-\frac{d \phi}{d \mathbf{s}}$$

$$\mathbf{E}=-\nabla \phi$$

$$\mathbf{E}=-\left(\frac{\partial \phi(x, y, z)}{\partial x} \mathbf{i}+\frac{\partial \phi(x, y, z)}{\partial y} \mathbf{j}+\frac{\partial \phi(x, y, z)}{\partial z} \mathbf{k}\right)$$

$$E_x=-\frac{\partial \phi(x, y, z)}{\partial x} \quad E_y=-\frac{\partial \phi(x, y, z)}{\partial y} E_z=-$$

\begin{aligned} & \mathbf{E}=-\left(\hat{\mathbf{r}} \frac{\partial \phi(r, \theta, \psi)}{\partial r}+\hat{\boldsymbol{\theta}} \frac{1}{r} \frac{\partial \phi(r, \theta, \psi)}{\partial \theta}+\hat{\psi} \frac{1}{r \sin \theta}\right. \ & \hat{\mathbf{r}}, \hat{\boldsymbol{\theta}}, \hat{\psi} r, \theta \psi \end{aligned}

## 有限元方法代写

tatistics-lab作为专业的留学生服务机构，多年来已为美国、英国、加拿大、澳洲等留学热门地的学生提供专业的学术服务，包括但不限于Essay代写，Assignment代写，Dissertation代写，Report代写，小组作业代写，Proposal代写，Paper代写，Presentation代写，计算机作业代写，论文修改和润色，网课代做，exam代考等等。写作范围涵盖高中，本科，研究生等海外留学全阶段，辐射金融，经济学，会计学，审计学，管理学等全球99%专业科目。写作团队既有专业英语母语作者，也有海外名校硕博留学生，每位写作老师都拥有过硬的语言能力，专业的学科背景和学术写作经验。我们承诺100%原创，100%专业，100%准时，100%满意。

## MATLAB代写

MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。