如果你也在 怎样代写电磁学Electromagnetism 这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。电磁学Electromagnetism是物理学的一个分支，涉及到对电磁力的研究，这是一种发生在带电粒子之间的物理作用。电磁力是由电场和磁场组成的电磁场所承载的，它是诸如光这样的电磁辐射的原因。它与强相互作用、弱相互作用和引力一起，是自然界的四种基本相互作用（通常称为力）之一。在高能量下，弱力和电磁力被统一为单一的电弱力。

电磁学Electromagnetism是以电磁力来定义的，有时也称为洛伦兹力，它包括电和磁，是同一现象的不同表现形式。电磁力在决定日常生活中遇到的大多数物体的内部属性方面起着重要作用。原子核和其轨道电子之间的电磁吸引力将原子固定在一起。电磁力负责原子之间形成分子的化学键，以及分子间的力量。电磁力支配着所有的化学过程，这些过程是由相邻原子的电子之间的相互作用产生的。电磁学在现代技术中应用非常广泛，电磁理论是电力工程和电子学包括数字技术的基础。

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物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|Field Components

In view of the boundary conditions for the air-gap field
$$
\left.H_{1 y}\right|{z=-g}=-K_x=-K_0 \cdot e^{j\left(t y-\omega_0 \cdot t\right)} $$ and $$ \left.H{1 y}\right|{z=0}=K_1 \cdot e^{j\left(e y-\omega_0 \cdot t\right)} $$ where $K_1$ indicates an unknown constant. Since the electromagnetic field is independent of $x$-coordinate, the solution for Equation 5.1 with zero air-gap conductivity, obtained on neglecting the displacement currents, is $$ \begin{gathered} H{1 y}=\left[K_0 \cdot \frac{\sinh (\ell z)}{\sinh (\ell g)}+K_1 \cdot \frac{\sinh \ell(z+g)}{\sinh (\ell g)}\right] \cdot e^{j\left(\ell y-\omega_0 \cdot t\right)} \
H_{1 z}=-j \cdot\left[K_0 \cdot \frac{\cosh (\ell z)}{\sinh (\ell g)}+K_1 \cdot \frac{\cosh \ell(z+g)}{\sinh (\ell g)}\right] \cdot e^{j\left(\ell y-\omega_0-t\right)}
\end{gathered}
$$
In view of the boundary conditions for the field in the rotor iron
$$
\begin{gathered}
\left.H_{2 y}\right|{z=0}=\left.H{1 y}\right|{z=0}=K_1 \cdot e^{j\left(\left(y-\omega_0 \cdot t\right)\right.} \ \left.H{2 y}\right|{z=\infty}=0 \end{gathered} $$ The solution for Equation 5.1, for the rotor region, obtained on neglecting the displacement currents is $$ H{2 y}=K_1 \cdot e^{-\alpha \cdot z+j\left(\left(y-\omega_0 \cdot t\right)\right.}
$$
$$
H_{2 z}=j \cdot \frac{\ell}{\alpha} \cdot K_1 \cdot e^{-\alpha \cdot z+j\left(e y-\omega_0-t\right)}
$$
where
$$
\alpha=\sqrt{\ell^2+\eta^2}
$$

物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|Eddy Current Density

The eddy current density can be readily obtained from the field intensity $\boldsymbol{H}$ in view of Equations 5.2,5.3,5.4d, 5.8a,b and 5.9 as indicated below.
$$
J_{2 x}=\frac{\partial H_{2 z}}{\partial y}-\frac{\partial H_{2 y}}{\partial z}=\frac{\eta^2}{\alpha} \cdot K_1 \cdot e^{-\alpha \cdot z+j\left(\left(y-\omega_0 \cdot t\right)\right.}=-\frac{j \omega_0 \cdot \mu \sigma}{\alpha} \cdot K_1 \cdot e^{-\alpha \cdot z+j\left(t y-\omega_0 \cdot t\right)}
$$

$$
W_E=P \cdot \tau \cdot L_R \cdot \frac{\sigma}{2} \cdot\left(\omega_0 \cdot \mu\right)^2 \cdot\left[\frac{\left|K_1\right|}{|\alpha|}\right]^2 \cdot \int_0^{\infty} e^{-(\alpha+\dot{\alpha}) z} d z
$$
Or,
$$
W_E=s^2 \cdot \frac{\sigma}{2} \cdot(\omega \cdot \mu)^2 \cdot P \cdot \tau \cdot L_R \cdot\left[\frac{\left|K_1\right|}{|\alpha|}\right]^2 \cdot \frac{1}{(\alpha+\tilde{\alpha})}
$$
5.2.1.4 Force Density
Since the force density, $\mathcal{F}$, is given by $\boldsymbol{J} \times \boldsymbol{B}$, its peripheral component can be written as
$$
\mathcal{F}y=\mu \cdot\left(J_z \cdot H_x-J_x \cdot H_Z\right) $$ In this two-dimensional problem there being only the axial component of eddy current density, the time average of the peripheral force developed in the rotor is given as $$ F_y=-\mu \cdot P \cdot \tau \cdot L_R \cdot \frac{1}{2} \cdot \int_0^{\infty} J{2 x} \cdot \tilde{H}_{2 z} \cdot d z
$$
Therefore, using Equations 5.11 and $5.8 \mathrm{~b}$, we get
$$
F_y=P \cdot \tau \cdot L_R \cdot \frac{1}{2} \cdot \ell \cdot \omega_0 \cdot \mu^2 \cdot \sigma \cdot\left[\frac{\left|K_1\right|}{|\alpha|}\right]^2 \cdot \frac{1}{(\alpha+\tilde{\alpha})}
$$

电磁学代考

物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|Field Components

考虑了气隙场的边界条件
$$
\left.H_{1 y}\right|{z=-g}=-K_x=-K_0 \cdot e^{j\left(t y-\omega_0 \cdot t\right)} $$和$$ \left.H{1 y}\right|{z=0}=K_1 \cdot e^{j\left(e y-\omega_0 \cdot t\right)} $$，其中$K_1$表示未知常数。由于电磁场与$x$ -坐标无关，在忽略位移电流的情况下，零气隙电导率方程5.1的解为$$ \begin{gathered} H{1 y}=\left[K_0 \cdot \frac{\sinh (\ell z)}{\sinh (\ell g)}+K_1 \cdot \frac{\sinh \ell(z+g)}{\sinh (\ell g)}\right] \cdot e^{j\left(\ell y-\omega_0 \cdot t\right)} \
H_{1 z}=-j \cdot\left[K_0 \cdot \frac{\cosh (\ell z)}{\sinh (\ell g)}+K_1 \cdot \frac{\cosh \ell(z+g)}{\sinh (\ell g)}\right] \cdot e^{j\left(\ell y-\omega_0-t\right)}
\end{gathered}
$$
针对转子中磁场的边界条件
$$
\begin{gathered}
\left.H_{2 y}\right|{z=0}=\left.H{1 y}\right|{z=0}=K_1 \cdot e^{j\left(\left(y-\omega_0 \cdot t\right)\right.} \ \left.H{2 y}\right|{z=\infty}=0 \end{gathered} $$对于转子区域，在忽略位移电流的情况下，式5.1的解为$$ H{2 y}=K_1 \cdot e^{-\alpha \cdot z+j\left(\left(y-\omega_0 \cdot t\right)\right.}
$$
$$
H_{2 z}=j \cdot \frac{\ell}{\alpha} \cdot K_1 \cdot e^{-\alpha \cdot z+j\left(e y-\omega_0-t\right)}
$$
在哪里
$$
\alpha=\sqrt{\ell^2+\eta^2}
$$

物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|Eddy Current Density

根据公式5.2、5.3、5.4d、5.8a、b、5.9，可以很容易地从场强$\boldsymbol{H}$得到涡流密度。
$$
J_{2 x}=\frac{\partial H_{2 z}}{\partial y}-\frac{\partial H_{2 y}}{\partial z}=\frac{\eta^2}{\alpha} \cdot K_1 \cdot e^{-\alpha \cdot z+j\left(\left(y-\omega_0 \cdot t\right)\right.}=-\frac{j \omega_0 \cdot \mu \sigma}{\alpha} \cdot K_1 \cdot e^{-\alpha \cdot z+j\left(t y-\omega_0 \cdot t\right)}
$$

$$
W_E=P \cdot \tau \cdot L_R \cdot \frac{\sigma}{2} \cdot\left(\omega_0 \cdot \mu\right)^2 \cdot\left[\frac{\left|K_1\right|}{|\alpha|}\right]^2 \cdot \int_0^{\infty} e^{-(\alpha+\dot{\alpha}) z} d z
$$
或者，
$$
W_E=s^2 \cdot \frac{\sigma}{2} \cdot(\omega \cdot \mu)^2 \cdot P \cdot \tau \cdot L_R \cdot\left[\frac{\left|K_1\right|}{|\alpha|}\right]^2 \cdot \frac{1}{(\alpha+\tilde{\alpha})}
$$
5.2.1.4力密度
由于力密度$\mathcal{F}$由$\boldsymbol{J} \times \boldsymbol{B}$给出，所以它的外围分量可以写成
$$
\mathcal{F}y=\mu \cdot\left(J_z \cdot H_x-J_x \cdot H_Z\right) $$在此二维问题中，只考虑涡流密度的轴向分量，则转子内产生的外围力的时间平均值为$$ F_y=-\mu \cdot P \cdot \tau \cdot L_R \cdot \frac{1}{2} \cdot \int_0^{\infty} J{2 x} \cdot \tilde{H}_{2 z} \cdot d z
$$
因此，使用式5.11和$5.8 \mathrm{~b}$，我们得到
$$
F_y=P \cdot \tau \cdot L_R \cdot \frac{1}{2} \cdot \ell \cdot \omega_0 \cdot \mu^2 \cdot \sigma \cdot\left[\frac{\left|K_1\right|}{|\alpha|}\right]^2 \cdot \frac{1}{(\alpha+\tilde{\alpha})}
$$

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金融工程代写

金融工程是使用数学技术来解决金融问题。金融工程使用计算机科学、统计学、经济学和应用数学领域的工具和知识来解决当前的金融问题，以及设计新的和创新的金融产品。

非参数统计代写

非参数统计指的是一种统计方法，其中不假设数据来自于由少数参数决定的规定模型；这种模型的例子包括正态分布模型和线性回归模型。

广义线性模型代考

广义线性模型（GLM）归属统计学领域，是一种应用灵活的线性回归模型。该模型允许因变量的偏差分布有除了正态分布之外的其它分布。

术语 广义线性模型（GLM）通常是指给定连续和/或分类预测因素的连续响应变量的常规线性回归模型。它包括多元线性回归，以及方差分析和方差分析（仅含固定效应）。

有限元方法代写

有限元方法（FEM）是一种流行的方法，用于数值解决工程和数学建模中出现的微分方程。典型的问题领域包括结构分析、传热、流体流动、质量运输和电磁势等传统领域。

有限元是一种通用的数值方法，用于解决两个或三个空间变量的偏微分方程（即一些边界值问题）。为了解决一个问题，有限元将一个大系统细分为更小、更简单的部分，称为有限元。这是通过在空间维度上的特定空间离散化来实现的，它是通过构建对象的网格来实现的：用于求解的数值域，它有有限数量的点。边界值问题的有限元方法表述最终导致一个代数方程组。该方法在域上对未知函数进行逼近。[1] 然后将模拟这些有限元的简单方程组合成一个更大的方程系统，以模拟整个问题。然后，有限元通过变化微积分使相关的误差函数最小化来逼近一个解决方案。

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随机分析代写

随机微积分是数学的一个分支，对随机过程进行操作。它允许为随机过程的积分定义一个关于随机过程的一致的积分理论。这个领域是由日本数学家伊藤清在第二次世界大战期间创建并开始的。

时间序列分析代写

随机过程，是依赖于参数的一组随机变量的全体，参数通常是时间。 随机变量是随机现象的数量表现，其时间序列是一组按照时间发生先后顺序进行排列的数据点序列。通常一组时间序列的时间间隔为一恒定值（如1秒，5分钟，12小时，7天，1年），因此时间序列可以作为离散时间数据进行分析处理。研究时间序列数据的意义在于现实中，往往需要研究某个事物其随时间发展变化的规律。这就需要通过研究该事物过去发展的历史记录，以得到其自身发展的规律。

回归分析代写

多元回归分析渐进（Multiple Regression Analysis Asymptotics）属于计量经济学领域，主要是一种数学上的统计分析方法，可以分析复杂情况下各影响因素的数学关系，在自然科学、社会和经济学等多个领域内应用广泛。

MATLAB代写

MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。